imported>Qcomp: alle Beryonen haben halbzahligen Spin, auch die "exotischen"; Änderung 253528947 von Hsouutv rückgängig gemacht;

2025-02-21T22:03:12Z

alle Beryonen haben halbzahligen Spin, auch die "exotischen"; Änderung 253528947 von Hsouutv rückgängig gemacht;

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{{Dieser Artikel|1=beschreibt Mesonen in der Physik. Zu der Software siehe [[Mesonbuild]].}}
'''Mesonen''' (von {{grcS|τὸ μέσον|tó méson|de=das Mittlere}}) sind instabile [[subatomares Teilchen|subatomare Teilchen]]. Aufgebaut aus einem [[Quark (Physik)|Quark]]-[[Antiteilchen|Anti]]<nowiki />quark-Paar bilden sie eine der zwei Gruppen von [[Hadron]]en. Von der zweiten Hadronengruppe, den [[Baryon]]en, unterscheiden sich Mesonen durch ihren ganzzahligen [[Spin]]; sie sind somit [[Boson]]en.

Der Name „Meson“ wurde wegen der mittelschweren Masse des zuerst entdeckten Mesons, des [[Pion]]s, zwischen [[Elektron]] und [[Proton]] gewählt.

Mesonen entstehen in hochenergetischen Teilchenkollisionen (z. B. in der [[Kosmische Strahlung|kosmischen Strahlung]] oder in Experimenten der [[Hochenergiephysik]]) und zerfallen in Sekundenbruchteilen. Sie werden nach der Art der enthaltenen Quarks, ihrem Spin und ihrer [[Parität (Physik)|Parität]] klassifiziert. Mittels ihrer Quarks nehmen Mesonen an der [[Starke Wechselwirkung|starken]] und [[Schwache Wechselwirkung|schwachen Wechselwirkung]] sowie der [[Gravitation]] teil; [[Elektrische Ladung|elektrisch geladene]] Mesonen unterliegen zusätzlich der [[Elektromagnetische Wechselwirkung|elektromagnetischen Wechselwirkung]].

== Definition ==
Unter Mesonen werden in der Literatur teils nur die aus einem Quark und einem Antiquark aufgebauten Bosonen verstanden, teils alle Bosonen mit starker Wechselwirkung. Im letzteren Fall würden auch die hypothetischen [[Glueball]]s und [[Tetraquark]]s zu den Mesonen zählen, die dann auch als ''exotische Mesonen'' bezeichnet werden.

== Eigenschaften ==

=== Zusammensetzung ===
Das Quarkmodell erlaubt eine [[Widerspruchsfreiheit|konsistente]] Beschreibung aller beobachteten Mesonen als [[Bindungszustand]] eines Quarks mit dem Antiteilchen eines Quarks (Antiquark). Als zusammengesetzte Teilchen sind Mesonen somit keine fundamentalen [[Elementarteilchen]].

=== Spin und Parität ===
Mesonen haben einen ganzzahligen (Gesamt-)Spin, die leichtesten J=0 ('''skalare''' oder '''[[pseudoskalar]]e Mesonen''') oder J=1 ('''Vektormesonen''' oder '''[[Pseudovektor]]-Mesonen'''). Dies lässt sich im Quarkmodell damit erklären, dass die beiden Quarks, die ein Meson bilden, jeweils einen Spin von 1/2 haben und ihre Spins antiparallel oder parallel stehen können. Zusätzlich können Mesonen auch innere [[Angeregter Zustand|Anregungszustände]] besitzen, die durch einen Bahndrehimpuls > 0 beschrieben werden, sowie radiale Anregungen. Hierdurch steigt ihre Energie an, so dass sie andere Eigenschaften (Spin, Zerfallsprodukte, …) als die Mesonen im [[Grundzustand]] besitzen.

{| class="wikitable float-right" style="text-align: center;"
|+Typen von Mesonen<ref>{{Literatur |Autor=William E. Burcham, Melvyn Jobes |Titel=Nuclear and Particle Physics |Auflage= |Verlag=Longman Scientific & Technical |Ort=Harlow |Datum=1995 |Sprache=en |ISBN=978-0-582-45088-2 |Kommentar= |Online=https://archive.org/details/nuclear-and-particle-physics-w.-e.-burcham-m.-jobes |Abruf=2023-10-30}}</ref>
|-
!
! ''J''''PC''
! ''J''
! ''P''
! ''C''
! ''S''
! ''L''
|- class="hintergrundfarbe8"
|style="text-align:left"| [[Pseudoskalar]]es Meson
| 0−+
| 0
| −
| +
| 0
|rowspan="2"| 0
|- class="hintergrundfarbe8"
|style="text-align:left"| [[Vektor]]-Meson
| 1−−
| 1
| −
| −
| 1
|-
|style="text-align:left"| [[Skalar (Mathematik)|Skalar]]-Meson
| 0++
| 0
| +
| +
| 1
|rowspan="4"| 1
|-
|rowspan="2" style="text-align:left"| [[Pseudovektor]]-Meson
| 1+−
| 1
| +
| −
| 0
|-
| 1++
| 1
| +
| +
| 1
|-
|style="text-align:left"| Tensor-Meson
| 2++
| 2
| +
| +
| 1
|- class="hintergrundfarbe5"
|style="text-align:left"| ''weitere''
| …
| …
| …
| …
| …
| >1
|}

Beobachtbare Quantenzahlen der Mesonen sind (neben [[Flavour]] und [[Isospin]]):
* der Gesamtdrehimpuls (Spin) J
* die [[Parität (Physik)|Parität]] P
* die [[Ladungskonjugation]] C (definiert nur für Mesonen ohne Ladung und Flavour)

Erklären lassen sich diese Quantenzahlen aus Spin und Bahndrehimpuls von Quark und Antiquark:
* Der [[Bahndrehimpuls]] kann alle ganzzahligen Werte annehmen: L = 0, 1, 2, …
* Die Quarkspins s = ½ koppeln zum Gesamtspin S = 0 oder S = 1
* Für den [[Gesamtdrehimpuls]] J gilt aufgrund der [[Drehimpulsoperator #Spin-Bahn-Kopplung|Spin-Bahn-Kopplung]] dann
** J = L für S = 0
** J = 1 für S = 1 und L = 0
** J = L − 1, L, L + 1 für S = 1 und L > 0
* Für die Parität gilt, da die Quarks als [[Fermion]] und Antifermion entgegengesetzte intrinsische Paritäten besitzen: P = (−1)L+1
* Für die Ladungskonjugation gilt: C = (−1)L+S.

Die folgenden Kombinationen sind damit ''nicht'' realisiert: JPC = 0−−, (ungerades J)−+, (gerades J)+−. Sollte man „exotische Mesonen“ mit solchen Quantenzahlen entdecken, so müssten sie anders zusammengesetzt sein ([[Tetraquark]]s, [[Glueball]]s, …).

=== Zerfall ===

Alle Mesonen sind instabil. Sie zerfallen in leichtere Hadronen (meist andere, leichtere Mesonen) und/oder in [[Lepton]]en. Mesonen ohne Ladung und Flavor-Quantenzahlen können auch [[elektromagnetisch]] in [[Photon]]en zerfallen.

== Multipletts ==
[[Datei:Meson nonet - spin 0.svg|miniatur|Pseudoskalare Mesonen (JP=0−) aus leichten Quarks]]
[[Datei:Meson nonet - spin 1.svg|miniatur|Vektormesonen (JP=1−) aus leichten Quarks]]
Da es sechs verschiedene Quark-[[Flavour]]s gibt, kann man 6 × 6 = 36 unterschiedliche Flavour-Antiflavour-Kombinationen erwarten (wenn man Meson und Antimeson jeweils nur insgesamt einmal zählt). Daraus ergeben sich theoretisch jeweils 36 Mesonen für jede Kombination aus Spin-Orientierung (parallel, antiparallel), Bahndrehimpuls und radialer Anregung. Wenn man berücksichtigt, dass das [[Top-Quark]] aufgrund seiner extremen Kurzlebigkeit keine Hadronen bilden kann, bleiben immer noch 25 Kombinationen.

In der Praxis ergeben sich deutliche Einschränkungen: Mesonzustände mit höherer Energie sind schwerer zu erzeugen, kurzlebiger und schwieriger [[spektroskopisch]] zu trennen. Daher ist die Zahl bekannter Mesonen beschränkt.

Verkompliziert wird dieses Bild durch die [[Quantenmechanik]]. Die drei leichteren Quarks u, d und s unterscheiden sich in ihren Massen nicht allzu sehr. Daher bilden sie in bestimmten Fällen Überlagerungszustände mehrerer Quark-Antiquark-Paare: das neutrale [[Pion]] (π-Meson) etwa ist eine Mischung aus einem uu- mit einem dd-Zustand (Antiquarks sind überstrichen). Die 3 × 3 = 9 Mesonen aus den drei leichteren Quarks müssen daher in ihrer Gesamtheit behandelt werden. Betrachtet man die niedrigsten Zustände (Bahndrehimpuls L = 0; keine radiale Anregung), so bilden sich je nach Gesamtspin [[Multiplizität|Nonetts]] aus pseudoskalaren Mesonen {{nowrap|1=(JP = 0−)}} und Vektormesonen {{nowrap|1=(JP = 1−).}} Jeweils drei dieser Mesonen haben Ladung Q = 0 und [[Strangeness]] S = 0 und sind quantenmechanische Mischungen aus uu, dd und ss.

Bei höheren Energien treten weitere Mesonen auf, die sich als höher angeregte Quark-Antiquark-Zustände deuten lassen. Die Zuordnung ist allerdings nicht immer einfach und eindeutig, zumal auch hier wieder quantenmechanische Mischungen auftreten können.

Die Massen der schweren c- und b-Quarks unterscheiden sich deutlich von denen der u-, d- und s-Quarks und untereinander, daher kann man hier die Mesonen getrennt betrachten. Das t-Quark wiederum ist extrem schwer und zerfällt, bevor es [[Gebundener Zustand|gebundene Zustände]] mit anderen Quarks bilden kann.

== Namensgebung ==
[[Datei:Yukawa.jpg|miniatur|Hideki Yukawa]]
Ausgehend von beobachteten Eigenschaften der [[Atomkern]]e postulierte [[Hideki Yukawa]] im Jahre 1935 eine Teilchenart, die die Anziehung zwischen [[Proton]]en und [[Neutron]]en im Atomkern vermitteln sollte.<ref>{{Literatur |Autor=[[Hideki Yukawa]] |Titel=On the Interaction of Elementary Particles. I * |Sammelwerk=Progress of Theoretical Physics Supplement |Band=1 |Datum=1955 |Sprache=en |ISSN=0375-9687 |DOI=10.1143/PTPS.1.1 |Seiten=1–10 |Online=https://academic.oup.com/ptps/article-lookup/doi/10.1143/PTPS.1.1 |Abruf=2023-10-30}}</ref><ref>{{Literatur |Autor=Hideki Yukawa, Shoichi Sakata |Titel=On the Interaction of Elementary Particles. II * |Sammelwerk=Progress of Theoretical Physics Supplement |Band=1 |Datum=1955 |Sprache=en |ISSN=0375-9687 |DOI=10.1143/PTPS.1.14 |Seiten=14–23 |Online=https://academic.oup.com/ptps/article-lookup/doi/10.1143/PTPS.1.14 |Abruf=2023-10-30}}</ref><ref>{{Literatur |Autor=Hideki Yukawa, Shoichi Sakata, Mitsuo Taketani |Titel=On the Interaction of Elementary Particles. III * |Sammelwerk=Progress of Theoretical Physics Supplement |Band=1 |Datum=1955 |Sprache=en |ISSN=0375-9687 |DOI=10.1143/PTPS.1.24 |Seiten=24–45 |Online=https://academic.oup.com/ptps/article-lookup/doi/10.1143/PTPS.1.24 |Abruf=2023-10-30}}</ref><ref>{{Literatur |Autor=Hideki Yukawa, Shoichi Sakata, Minoru Kobayasi, Mitsuo Taketani |Titel=On the Interaction of Elementary Particles. IV * |Sammelwerk=Progress of Theoretical Physics Supplement |Band=1 |Datum=1955 |Sprache=en |ISSN=0375-9687 |DOI=10.1143/PTPS.1.46 |Seiten=46–71 |Online=https://academic.oup.com/ptps/article-lookup/doi/10.1143/PTPS.1.46 |Abruf=2023-10-30}}</ref> Diese [[Yukawa-Wechselwirkung]] führt auf ein anziehendes [[Yukawa-Potential]], das von der [[Masse (Physik)|Masse]] des Austauschteilchens abhängt. Weil die vorhergesagte Masse zwischen den Massen des [[Elektron]]s und des Protons lag, benannte er es nach dem [[Altgriechische Sprache|griechischen]] Wort {{lang|grc|μέσος|mésos|de=mitten}}, ‚in der Mitte‘, ‚mittlerer‘.<ref>[[Wilhelm Gemoll]]: ''Griechisch-Deutsches Schul- und Handwörterbuch.'' München/Wien 1965.</ref> Nach der Entdeckung des ersten Mesons, des [[Pion]]s, im Jahre 1947 durch [[Cecil Powell]]<ref>{{Literatur |Autor=C. M. G. Lattes, H. Muirhead, G. P. S. Occhialini, C. F. Powell |Titel=Processes Involving Charged Mesons |Sammelwerk=[[Nature]] |Band=159 |Jahr=1947 |Sprache=en |DOI=10.1038/159694a0 |Seiten=694–697}}</ref> wurde Yukawa im Jahre 1949 mit dem [[Nobelpreis für Physik]] ausgezeichnet.

Das schon vorher entdeckte [[Myon]], dessen Masse ebenfalls zwischen Elektronen- und Protonenmasse liegt, war zunächst für das Yukawa-Teilchen gehalten worden und wurde ''My-Meson'' genannt. Spätere Experimente zeigten jedoch, dass das Myon nicht der starken Wechselwirkung unterliegt. Erst allmählich wandelte sich die Wortbedeutung von Meson in die heutige, oben angegebene Definition.

In den folgenden Jahrzehnten wurden weitere Mesonen entdeckt, deren Massen teilweise auch oberhalb der des Protons liegen. Ihre Namensgebung blieb unsystematisch, bis eine umfassende Theorie (Quarkmodell, [[Quantenchromodynamik]]) formuliert wurde, die die Beziehungen zwischen den Mesonen erklärt. Im Folgenden werden die seit 1988 gebräuchlichen Namen verwendet.

=== Mesonen ohne Flavour-Quantenzahl ===
Mesonen ohne Flavour-Quantenzahl bestehen entweder nur aus u- und d-Quarks oder sind Zustände aus einem Quark und dessen eigenem Antiquark, ein sogenanntes [[Quarkonium]] (ss, cc, bb). Damit Isospin-Tripletts einheitliche Namen bekommen, gelten auch die geladenen Mesonen aus leichten Quarks (ud, du) als „ohne Flavour-Quantenzahl“ im Sinne dieser Nomenklatur. Das Benennungsschema wurde im Jahr 1986 in dieser Form festgelegt.

Ende 2017 wurde das Benennungsschema erweitert,<ref name="schema2017" /> um auch exotische Mesonen, wie zum Beispiel [[Tetraquark]] oder [[Glueball|Gluonium]]-Zustände, benennen zu können. Das Schema orientiert sich bei der Benennung vorrangig an den Quantenzahlen (J, P, C und I). Somit können auch Teilchen genau bezeichnet werden, wenn deren innere Struktur noch nicht bekannt oder noch nicht genau erforscht ist. Für die Isospin-1-Zustände mit versteckten Charm- oder Bottom-Flavour wurden neue Symbole (Π, R, W, Z) definiert. Die Existenz der Zustände Π und W konnte bisher allerdings noch nicht nachgewiesen werden. 2021 wurde das Benennungsschema zusätzlich um Isospin-½-Zustände ergänzt.<ref name="schema2021" /> Da das Top-Quark so schwer ist, dass es zu schnell zerfällt, um gebundene Zustände zu bilden, wird für Strukturen wie tt kein eigener Name mehr zugewiesen.
2023 wurde das Benennungsschema abermals überarbeitet.<ref name="schema2023" /> Dabei wurden die Erweiterungen aus 2017 und 2021 wieder entfernt. Die Benennung von Tetraquarks orientiert sich demnach an den minimalen Quark-Content, der als Index mit dem Gesamtspin an das Symbol T angehängt wird, wodurch beispielsweise Teilchen mit dem bisherigen Symbol Zc fortan als Tcc1 bezeichnet werden.

Die Benennung ist wie folgt:

{| class="wikitable"
! rowspan="2" | JPC
! rowspan="2" | 2S+1LJ
! colspan="1" | Isospin = 1
! colspan="3" | Isospin = 0
! colspan="2" | Isospin = 1 (bis 2023)
! colspan="2" | Isospin = ½ (bis 2023)
|-
!ud, du, (uu−dd)
! Mischung aus (uu+dd) mit ss
!  cc 
!  bb 
!  cc…
!  bb…
!  scc…
!  sbb…
|-
| 1−−, 2−−, 3−−, … || 3(L gerade)J || align="center" | ρ || align="center" | ω, φ || align="center" |  ψ{{FN|2)}} || align="center" |  Υ  || align="center" |  Rc  || align="center" |  Rb{{FN|1)}} || align="center" |  Rcs{{FN|1)}} || align="center" |  Rbs{{FN|1)}}
|-
| 0−+, 2−+, 4−+, … || 1(L gerade)J || align="center" | π || align="center" | η, η' || align="center" | ηc || align="center" | ηb || align="center" |  Πc{{FN|1)}} || align="center" |  Πb{{FN|1)}} || align="center" |  Πcs{{FN|1)}} || align="center" |  Πbs{{FN|1)}}
|-
| 0++, 1++, 2++, … || 3(L ungerade)J || align="center" | a || align="center" | f, f' || align="center" | χc || align="center" | χb || align="center" |  Wc{{FN|1)}} || align="center" |  Wb{{FN|1)}} || align="center" |  Wcs{{FN|1)}} || align="center" |  Wbs{{FN|1)}}
|-
| 1+−, 3+−, 5+−, … || 1(L ungerade)J || align="center" | b || align="center" | h, h’ || align="center" | hc || align="center" | hb || align="center" |  Zc  || align="center" |  Zb  || align="center" |  Zcs  || align="center" |  Zbs{{FN|1)}}
|}
{{FNBox|
{{FNZ|1)|2=hypothetisch bzw. bisher nicht entdeckt}}
{{FNZ|2)|2=Der 1− −-Grundzustand von cc heißt aus historischen Gründen nicht ψ, sondern [[J/ψ-Meson|J/ψ]].}}
}}

* Zur Unterscheidung von Mesonen mit gleichen Quantenzahlen wird die Masse in MeV/c2 in Klammern hinter das Symbol gesetzt.
* Für die aus leichten Quarks (d, u, s) gebildeten Mesonen wird der Spin J als unterer Index angegeben, ausgenommen bei pseudoskalaren und Vektormesonen, z. B. a0(980).
* Für die aus schweren Quarks (c, b) gebildeten Quarkonia wird, sofern bekannt, die spektroskopische Bezeichnung angegeben – z. B. ψ(2S), sowie J als weiterer Index – z. B. χc1(1P). ''(Näheres siehe [[Quarkonium]].)'' Ansonsten wird auch hier die Masse angegeben – z. B. ψ(3770).
* Beim niedrigsten Zustand kann man die Angaben zu Masse bzw. spektroskopischem Zustand weglassen – also φ = φ(1020) und ηc = ηc(1S).
* Bei unbekannten Quantenzahlen benutzt man das Symbol X.

=== Mesonen mit Flavour-Quantenzahl ===
Mesonen mit Flavour-Quantenzahl sind Quark-Antiquark-Kombinationen, bei denen das eine (Anti-)Quark ein s, c oder b ist und das andere nicht dessen Antiteilchen ist. Zustände mit Top-Quark sind im Benennungsschema nicht mehr vorgesehen.

Für diese Mesonen gilt folgende Nomenklatur:

{| class="wikitable" style="text-align:center"
|- class="hintergrundfarbe5"
! Antiquark → Quark ↓
!style="width:60px;"| down
!style="width:60px;"| up
!style="width:60px;"| strange
!style="width:60px;"| charm
!style="width:60px;"| bottom
|-
|class="hintergrundfarbe5"| '''down''' ||class="hintergrundfarbe2"| {{FN|(*)}} ||class="hintergrundfarbe2"| {{FN|(*)}} ||class="hintergrundfarbe9"| K0 ||class="hintergrundfarbe8" |D− ||class="hintergrundfarbe9"| B0
|-
|class="hintergrundfarbe5"| '''up''' ||class="hintergrundfarbe2"| {{FN|(*)}} ||class="hintergrundfarbe2"| {{FN|(*)}} ||class="hintergrundfarbe9"| K+ ||class="hintergrundfarbe8"| D0 ||class="hintergrundfarbe9"| B+
|-
|class="hintergrundfarbe5"| '''strange''' ||class="hintergrundfarbe8" | K0 ||class="hintergrundfarbe8" | K− ||class="hintergrundfarbe2"| {{FN|(*)}} ||class="hintergrundfarbe8"| Ds− ||class="hintergrundfarbe9"| Bs0
|-
|class="hintergrundfarbe5"| '''charm''' ||class="hintergrundfarbe9"| D+ ||class="hintergrundfarbe9"| D0 ||class="hintergrundfarbe9"| Ds+ ||class="hintergrundfarbe2"| {{FN|(*)}} ||class="hintergrundfarbe9"| Bc+
|-
|class="hintergrundfarbe5"| '''bottom''' ||class="hintergrundfarbe8" | B0 ||class="hintergrundfarbe8" | B− ||class="hintergrundfarbe8" | Bs0 ||class="hintergrundfarbe8" | Bc− ||class="hintergrundfarbe2"| {{FN|(*)}}
|}
Mesonen sind grün, Antimesonen gelb hinterlegt
{{FNBox|
{{FNZ|(*)|2=Weiß hinterlegt sind die qq-Kombinationen, deren Nomenklatur den Regeln für Mesonen ''ohne'' Flavour folgt.}}
}}

* Der Kennbuchstabe des Mesons richtet sich nach dem schwereren (Anti-)Quark: Je nachdem ob dieses ein s, c oder b ist, heißt das Meson K, D oder B.
* Wenn das leichtere (Anti-)Quark kein u oder d ist, gibt man es zusätzlich als unteren Index an. Beispiel: Die Kombination cs ist ein Ds-Meson.
* Die elektrische Ladung Q wird als oberer Index angegeben.
* Wenn das schwerere (Anti-)Quark positiv geladen ist (also ein s, c oder b ist), handelt es sich konventionsgemäß um ein Meson; anderenfalls (also wenn das schwerere (Anti-)Quark ein s, c oder b ist) um ein Antimeson. Beispiel: das K0 hat die Zusammensetzung sd; das K0 die Zusammensetzung sd. Elektrisch neutrale Antimesonen werden mit einem Querstrich gekennzeichnet; bei den elektrisch geladenen ist dies nicht erforderlich, da nach dieser Konvention positiv geladene qq-Kombinationen immer Mesonen und negativ geladene qq-Kombinationen immer Antimesonen sind.
* Mesonen mit geradzahligem Gesamtspin und positiver Parität (''J''''P'' = 0+, 2+, …) oder ungeradzahligem Gesamtspin und negativer Parität (''J''''P'' = 1−, 3−, …) werden zusätzlich mit einem * bezeichnet. Bei diesen Mesonen stehen die Spins beider Quarks parallel.
* Zur weiteren Unterscheidung wird die Masse (in MeV/c2) in Klammern angegeben. Bei den leichtesten Mesonen (Grundzustand) kann dies entfallen.

== Liste einiger Mesonen ==
{{Hauptartikel|Liste der Mesonen}}
Derzeit ([[Particle Data Group]], Zusammenstellung von 2019) sind 139 Mesonen bekannt; für weitere 74 Mesonen gibt es Indizien ''(We do not regard the other entries as established)''.<ref>M. Tanabashi u. a. (Particle Data Group): Phys. Rev. D 98, 030001 (2018) und 2019 Update (cutoff: 15. Jan 2019)</ref> Die folgende Liste gibt eine Auswahl der wichtigsten Mesonen (langlebige, Grundzustände):

{| class="wikitable"
|- class="hintergrundfarbe5"
! Name
! Symbol
! [[Quark (Physik)|Quarks]]
! Masse ([[Elektronenvolt|MeV]]/c²)
! Lebensdauer ([[Sekunde|s]])
|-
!align="left" colspan="5"| Pseudoskalare Mesonen aus d-, u- und s-Quarks
|-
| [[Pion]] || π+, π−
| ud, ud || {{0}}139,6 || align="right" | 2,6·10−8{{0}}
|-
| Pion || π0 || (uu − dd)
| {{0}}135,0 || align="right" | 8,5·10−17
|-
| [[Kaon]] || K+, K−
| us, su
| {{0}}493,7 || align="right" | 1,2·10−8{{0}}
|-
| Kaon || K0, K0 || ds, sd
| {{0}}497,6 || align="right" | KS{{FN|1)}}: 9,0·10−11 KL:&ensp; 5,1·10−8{{0}}
|-
| [[η-Meson]] || η || (uu + dd − 2 ss)
| {{0}}547,9 || align="right" | 5·10−19
|-
| [[η′-Meson]] || η′ || (uu + dd + ss)
| {{0}}957,8 || align="right" | 3·10−21
|-
!align="left" colspan="5"| Vektormesonen aus d-, u- und s-Quarks
|-
| [[ρ-Meson]] || ρ+, ρ−
| ud, ud || {{0}}770 || align="right" | 4·10−24
|-
| ρ-Meson || ρ0 || (uu − dd)
| {{0}}775,5 || align="right" | 4·10−24
|-
| Kaon || K*+, K*−
| us, su
| {{0}}891,8 || align="right" | 1,3·10−23
|-
| Kaon || K*0, K*0 || ds, sd
| {{0}}895,6 || align="right" | 1,3·10−23
|-
| [[ω-Meson]] || ω || (uu + dd)
| {{0}}782,6 || align="right" | 7·10−23
|-
| [[φ-Meson]] || φ || ss
| 1019,5 || align="right" | 2·10−22
|-
!align="left" colspan="5"| Mesonen mit c- und/oder b-Quarks
|-
| [[D-Meson]] || D+, D−
| cd, cd
| 1869,6 || align="right" | 10,4·10−13
|-
| D-Meson || D0, D0
| cu, cu
| 1864,8 || align="right" | 4,1·10−13
|-
| Ds-Meson || Ds+, Ds−
| cs, cs
| 1968,3 || align="right" | 5,0·10−13
|-
| [[J/ψ-Meson]] || J/ψ || cc
| 3096,9 || align="right" | 8·10−19
|-
| [[B-Meson]] || B+, B−
| ub, ub
| 5279,3 || align="right" | 1,6·10−12
|-
| B-Meson || B0, B0
| bd, bd
| 5279,6 || align="right" | 1,5·10−12
|-
| [[Υ-Meson]] || Υ || bb
| 9460,3 || align="right" | 1,3·10−20
|}
Antiquarks und Antiteilchen sind überstrichen dargestellt.

{{FNBox|
{{FNZ|1)|2=KS und KL sind quantenmechanische Mischungen von K0 und K0 – siehe [[Kaon]].}}
}}

== Literatur ==
{{Siehe auch|Elementarteilchenphysik}}
* {{Literatur |Autor=Wolfgang Pauli |Titel=Meson Theory of Nuclear Forces |Auflage=2 |Verlag=Interscience Publishers |Ort=New York |Datum=1948 |Sprache=en |Online=https://archive.org/details/mesontheoryofnuc0000unse}}
* {{Literatur |Autor=Kenneth S. Krane |Titel=Meson Physics |Sammelwerk=Introductory Nuclear Physics |Verlag=John Wiley & Sons |Datum=1988 |ISBN=0-471-80553-X |Sprache=en}}
* {{Literatur |Titel=Particle Physics Reference Library |Band=Volume 1: ''Theory and Experiments'' |Hrsg=Herwig Schopper |Verlag=Springer International Publishing |Ort=Cham |Datum=2020 |ISBN=978-3-030-38206-3 |DOI=10.1007/978-3-030-38207-0 |Sprache=en}}

== Weblinks ==
{{Wiktionary}}
* {{Internetquelle |url=https://pdg.lbl.gov |titel=Particle Data Group |hrsg=[[Lawrence Berkeley National Laboratory|LBNL]] |sprache=en |abruf=2023-10-30 |kommentar=Messwerte von Elementarteilchen}}

== Einzelnachweise ==
<references>
<ref name="schema2017">{{Internetquelle |autor=[[Particle Data Group]] |url=https://pdg.lbl.gov/2017/reviews/rpp2017-rev-naming-scheme-hadrons.pdf |titel=Naming scheme for hadrons (Revised in 2017) |format=PDF; 86 KB |sprache=en |abruf=2018-02-17}}</ref>
<ref name="schema2021">{{Internetquelle |url=https://pdg.lbl.gov/2021/reviews/rpp2021-rev-naming-scheme-hadrons.pdf |titel=Naming scheme for hadrons (Revised in 2021) |autor=Particle Data Group |abruf=2021-12-03 |sprache=en |format=PDF; 289 KB}}</ref>
<ref name="schema2023">{{Internetquelle |url=https://pdg.lbl.gov/2023/reviews/rpp2023-rev-naming-scheme-hadrons.pdf |titel=Naming scheme for hadrons (Revised in 2023) |autor=Particle Data Group |abruf=2024-02-18 |sprache=en |format=PDF; 309 KB}}</ref>
</references>

[[Kategorie:Meson| ]]

Meson - Versionsgeschichte

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